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公开(公告)号：CN115407411B
公开(公告)日：2025-04-22
申请号：CN202211033255.9
申请日：2022-08-26
Applicant: 吉林大学
Abstract: 本发明涉及地球物理勘探设备技术领域，具体涉及一种复杂山区探测的航空瞬变电磁探测装置及方法，装置包括等腰直角三棱柱框架，等腰直角三棱柱框架面积最大的矩形面向下设置，在等腰直角三棱柱框架一侧的矩形面上，设置矩形发射线圈Ⅰ，在另一侧的矩形面上，设置矩形发射线圈Ⅱ，在发射线圈Ⅰ下端棱的中点、与发射线圈Ⅰ平行的方向，设置圆形接收线圈Ⅰ，在发射线圈Ⅱ下端棱的中点、与发射线圈Ⅱ平行的方向，设置圆形接收线圈Ⅱ，在面积最大的矩形面的正中心、且与面积最大的矩形面平行的方向，设置圆形接收线圈Ⅲ。本发明采用了多种模式的探测方式，通过不同的发射、接收线圈组合来达到探测不同地形的目的。
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公开(公告)号：CN118131322B
公开(公告)日：2024-08-13
申请号：CN202410544010.5
申请日：2024-05-06
Applicant: 吉林大学
Abstract: 本发明属于地球物理勘探技术领域，尤其涉及一种基于Marchenko成像的微震震源定位方法，包括：将检波器等间距布设在地表，采集微震震源的一维地震信号；采用卷积运算将步骤S1采集的一维地震信号重构为虚拟炮集；根据地下的初始速度模型，采用快速行进法计算地下点到检波器的走时，并估计出地下点到检波器的直达波场；基于虚拟炮集和直达波场，采用Marchenko成像实现微震震源定位；本发明无需进行复杂的精确的初始速度模型构建过程，可以更快速地实现微地震定位，并且能够有效利用地震波的多次散射信息来提高微震震源定位的精度。
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公开(公告)号：CN118033746A
公开(公告)日：2024-05-14
申请号：CN202410404605.0
申请日：2024-04-07
Applicant: 吉林大学
Abstract: 本发明属于地球物理勘探技术领域，尤其涉及一种面向目标的海洋拖缆地震数据Marchenko成像方法，该方法包括：基于海洋拖缆地震数据的共炮点道集制作出检波器对应的共检波点道集；将震源和检波器位置互易得到合成共炮点道集；将合成共炮点道集和真实共炮点道集合并为完整道集；得到所有检波器位置处的完整道集；从完整道集中选出覆盖成像区域的地震数据；对勘探区域做稀疏的全局Marchenko成像和高精度的面向目标Marchenko成像。解决了Marchenko成像不能适应拖缆数据的采集方式问题，能够使得拖缆数据采用Marchenko成像的方法进行成像，并提高了勘探效率。
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公开(公告)号：CN116500692A
公开(公告)日：2023-07-28
申请号：CN202310752282.X
申请日：2023-06-26
Applicant: 吉林大学
IPC: G01V3/38
Abstract: 本发明适用于地质探测技术领域，提供了一种小回线瞬变电磁探测的优化方法，包括以下步骤：步骤1、瞬变电磁偏心自补偿结构稳健性设计；步骤2、线圈等效电路模型设计；步骤3、基于LSTM模型对激励磁场干扰的抑制。该方法以城市地下空间开发的浅层探测需求为应用背景，对偏心自补偿结构进行稳健性设计，有效解决发射线圈与接收线圈之间由于互感而引起的一次场混叠问题，并且针对目前偏心结构对位置敏感的问题，采用统计方法来进行改善，实现稳健性设计。构建LSTM神经网络抑制激励磁场干扰，解决了小回线瞬变电磁装置的过渡过程问题，同时可一定程度上改善一次场混叠问题。对城市地下空间资源的开发和利用具有重要意义。
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公开(公告)号：CN113553773B
公开(公告)日：2023-01-24
申请号：CN202110934336.5
申请日：2021-08-16
Applicant: 吉林大学
IPC: G06F30/27 , G06F17/18 , G06N3/04 , G06N3/08 , G06F111/10
Abstract: 本发明涉及一种基于贝叶斯框架结合神经网络的地空电磁数据反演方法。获取探测区域地质资料，提取地下介质模型参数的先验信息，求出能够表明模型参数和噪声的先验分布以及实测数据与未知模型参数之间的似然函数，进而表示模型参数的后验分布。基于先验样本建立神经网络替代模型；利用马尔科夫链蒙特卡罗采样方法，通过对替代模型得到的后验分布采样得到样本，当采样一定数量样本后检验替代模型精度，若替代模型精度不足则更新低保真模型得到高保真模型，然后再利用高保真模型采样。最后对实测数据求解各参数的后验概率密度并求平均值，对结果成像并分析，获取地下介质信息。本发明有利于电磁探测技术的实用化。
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Patent Agency Ranking
公开(公告)号：CN113779853A
公开(公告)日：2021-12-10
申请号：CN202111153089.1
申请日：2021-09-29
Applicant: 吉林大学
IPC: G06F30/23 , G06F111/10
Abstract: 本发明涉及一种时域电磁感应‑磁化效应分数阶三维数值模拟方法，通过将科尔‑科尔分数阶磁化率模型引入Maxwell方程组，采用频率域有理函数逼近算法和时间域卷积递归运算的方法，实现时间域磁感应强度的离散运算。改进了以Maxwell方程组为控制方程的电、磁场迭代过程，最后基于有限差分算法对控制方程各偏导项进行近似，并推导出电场和磁场各分量迭代方程。最终实现了时域电磁感应‑磁化效应分数阶三维数值模拟。本发明目的在于，可以克服目前研究方法仅能进行时域电磁感应‑磁化效应﹣1次幂率衰减的一维数值模拟，实现感应‑磁化效应分数次幂率衰减过程的三维数值模拟。
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公开(公告)号：CN107657137B
公开(公告)日：2021-08-20
申请号：CN201711095754.X
申请日：2017-11-09
Applicant: 吉林大学
IPC: G06F30/23 , G06T17/20 , G06F111/10
Abstract: 本发明涉及一种有理函数逼近的分数阶电磁反常扩散三维模拟方法，目的在于计算分数阶科尔‑科尔模型的三维时域感应‑极化双场响应。主要包括基于频域有理函数逼近法，构建科尔‑科尔模型分数阶传递函数和n阶有理逼近函数，将误差函数实、虚部绝对值之和作为目标函数；通过辅助变量法，实现目标函数的线性化，采用线性规划方法获得最佳逼近有理函数；采用部分分式展开法和拉普拉斯逆变换获得电导率的时域形式；将其代入Maxwell方程，基于有限差分方法推导电磁场的迭代方程，实现分数阶科尔‑科尔模型三维电磁响应数值计算。本发明有益效果在于，快速准确地模拟了分数阶柯尔‑柯尔模型的三维时域电磁响应，为研究极化介质中电磁反常扩散提供了理论依据。
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公开(公告)号：CN112526621A
公开(公告)日：2021-03-19
申请号：CN202011472935.1
申请日：2020-12-15
Applicant: 吉林大学
Abstract: 本发明涉及一种基于神经网络的地空电磁数据慢扩散多参数提取方法，根据电磁慢扩散现象建立慢扩散分数阶模型；将分数阶电导率表达式代入麦克斯韦方程，构建电磁场分数阶扩散方程，推导电性源地空电磁响应公式；在获取测区地质资料基础上，构建不同慢扩散参数、电导率的慢扩散分数阶模型，并计算地空电磁响应，形成样本数据集；优化选取神经网络的网络结构参数和训练函数，建立神经网络；对实测地空电磁数据进行预处理后，应用神经网络提取地下介质多参数信息；最后实现多参数结果进行成像。本发明的目的在于构建慢扩散分数阶模型，实现地空电磁慢扩散数据的高精度多参数提取，与传统电导率成像方法相比，多参数成像结果更接近实际地下介质。
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公开(公告)号：CN108169802A
公开(公告)日：2018-06-15
申请号：CN201810174296.7
申请日：2018-03-02
Applicant: 吉林大学
IPC: G01V3/38
CPC classification number: G01V3/38
Abstract: 本发明涉及一种粗糙介质模型的时域电磁数据慢扩散成像方法，目的在于提高时域电磁探测数据的解释成像精度。本发明在获取探测区地质资料基础上，先提取地下的空间均匀粗糙度参数；再推导均匀粗糙介质的广义视电导率和扩散深度时域表达式，通过定义自变量，将核函数采用无穷级数求和表示，求解广义视电导率，推导粗糙介质的脉冲磁场正向解，再进行变量微商求解获得广义扩散深度；对实测电磁数据进行广义视电导率和扩散深度计算，最后实现广义视电导率‑扩散深度成像。本发明的粗糙介质模型的广义视电导率和扩散深度计算方法与经典均匀半空间介质的计算方法相比，视电导率‑深度值更接近真值，提高了视电导率‑深度的解释成像精度。
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公开(公告)号：CN105426339B
公开(公告)日：2018-05-29
申请号：CN201510751170.8
申请日：2015-11-06
Applicant: 吉林大学
IPC: G06F17/14
Abstract: 本发明涉及一种基于无网格法的线源时域电磁响应数值计算方法，尤其是可以克服传统数值计算方法中对于网格的依赖，适用于复杂地形下时域电磁探测的数值模拟。本发明基于瞬变电磁法满足的控制方程和定解条件，建立了二维线源边值问题的泛函，利用罚因子法加载本质边界条件，提出旁轴近似方程消除截断边界处的反射波，采用Crack‑Nicolson格式进行时间离散，得到递推方程。利用等参单元思想将局部坐标中形状规则的单元离散为节点任意分布的不规则求解对象。采用LU分解方法求解递推方程，最终得到求解区域内各个节点的场值。计算结果表明，该方法形函数光滑性好，模拟精度高，最大误差不超过1×10‑3，实现了电磁法高精度的数值计算。
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